Vyýpisky 12

( odklon paprsků od přímočarého šíření.
( difrakce výrazná na - malých otvorech,
- ostrých okrajích.
........................................................................................................................................
( Vln. délka viditelného světla velmi malá
(( ( 10(7m), proto musí být:
rozměry otvorů srovnatelné s ( ( vpich jehlou, řez břitvou . . . ),
okraje překážek ostré (př. hrana žiletky, břitvy, tenké dráty, ostré hroty, a pod.).
........................................................................................................................................
( 2 skupiny ohybových jevů:
- ohybové jevy Fresnelovy: ( kulové vlny )
- ohybové jevy Fraunhoferovy: ( rovinné vlny).
Dále jen Fraunhoferovy ohybové jevy.
........................................................................................................................................






I0 ( stínítko

a I osa štěrbiny
ℓ
( Intenzita světla za štěrbinou (ve velké vzdálenosti ℓ (( a ):


(110)

kde


(111)

(110) ( I = I0 když
= 1 , tj. ( = 0 .
(111) ( ( = 0 když ( = 0.
Pak . . .
intenzita světla uprostřed stínítka maximální, tzv. nulté maximum, centrální maximum.
.................................................................................................................................…...
Poloha minim :
(110) ( I = 0 pro sin ( = 0 ,
tj.  EMBED Equation.3 . sin ( = m. (
m = (1, (2, ( . . .
ale m ( 0
(112)


(112) určuje směr paprsků, vytvářejících na stínítku absolutní minima (úplnou tmu).
( Pro malé odchylky (:
(113)
........................................................................................................................................
Poloha dalších maxim :
dána obecnou podmínkou existence extrému:
 EMBED Equation.3 ( I ) = 0 , tj.


(114)


(115)

Přibližná řešení (115) lze najít graficky. (Nás však nezajímají.)
........................................................................................................................................
( Úhlová šířka (centrálního) nultého maxima určena 1. minimy:
(116) (viz (113))
(116) (
nulté maximum tím širší, čím větší vlnová délka světla.
nulté maximum při stejné vlnové délce světla tím širší, čím užší štěrbina (viz grafy).
při osvětlení bílým světlem poloha 1. minim pro světlo s větší vln. délkou dál od středu stínítka než poloha 1. minim světla s kratší vln. délkou,
( při osvětlení bílým světlem nulté maximum také bílé, ale jeho okraje duhově zbarvené ( od fialové až po červenou barvu).
Z grafů relativní intenzity () centrálního difrakčního maxima pro 3 různé poměry .
(
..............................................................................................................................................................
Poznámka:
Úhlová šířka kteréhokoli ohybového maxima ((() . . . . . . se měří v poloviční výšce relativní intenzity ().
..............................................................................................................................................................
Na spodním grafu . . . po obou stranách 0. ohybového maxima prvá (absolutní) ohybová minima.
Dál od středu difrakčního obrazce po obou stranách prvá ohybová maxima.
Ještě dál druhá (abs.) ohyb. minima, následují druhá ohyb. maxima, atd.
.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.-.
Z grafu (
Intenzita ohyb. maxim vyšších řádů . . . výrazně nižší než intenzita nultého (centrálního) maxima.
………………………………………………………………………………………..
Intenzita (tloušťka oblouků) uprostřed difrakčních obrazců je největší (I0),
směrem k okrajům oblouků klesá k nule
(I ( 0).
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
( Skládány 2 světelné vlny vycházející ze 2 obdélníkových rovnoběžných št