Přednášky Solar

2 – ZS_3 (1) Fyzika 2 – ZS_3 Fyzika 2 – ZS_3 (1): Fyzika 2 – ZS_3 Fyzika 2 – ZS_3 Fyzika 2 – ZS_3 Fyzika 2 – ZS_3
Optické soustavy
Fyzika 2 – ZS_3 Fyzika 2 – ZS_3 Schema mikroskopu Fyzika 2 – ZS_3 Objektiv vytvoří ZVĚTŠENÝ, PŘEVRÁCENÝ, REÁLNÝ obraz, který pozorujeme okulárem jako lupou. Zvětšení M je součinem zvětšení objektivu m a okuláru m0 (M = m.m0 ). Výsledný obraz je tedy ZVĚTŠENÝ, PŘEVRÁCENÝ, VIRTUÁLNÍ. Fyzika 2 – ZS_3 Fyzika 2 – ZS_3 Schema dalekohledu Fyzika 2 – ZS_3 Dalekohledy slouží k pozorování VZDÁLENÝCH předmětů. Nelze tedy nikdy použít jejich velikost y do vztahu pro výpočet příčného zvětšení. Pro pozorovatele jsou umístěny v nekonečnu. Zvětšení musíme vždy počítat jako úhlové (poměr pozorovacího úhlu bez a s dalekohledem). V dalekohledech (na rozdíl od mikroskopů) ohniska objektivu a okuláru splývají, takže rovnoběžné paprsky se zobrazují opět jako rovnoběžné. Fyzika 2 – ZS_3 Typické uspořádání zrcadlového dalekohledu Fyzika 2 – ZS_3
Konec
geometrické optiky
Fyzika 2 – ZS_3
OPTIKA
Fyzika 2 – ZS_4
Vlnová optika
Fyzika 2 – ZS_4
Základní pojmy
Fyzika 2 – ZS_4 (FOTONY) Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 → Fyzika 2 – ZS_4 Změny vektoru E při odrazu a lomu na rozhraní normály ( k rovině dopadu)
tečné složky (v rovině dopadu) → Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4
INTERFERENCE
Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Poznámka: maximum NULTÉHO řádu je v ose paprsku Fyzika 2 – ZS_4
Interference na
TENKÉ vrstvě
Fyzika 2 – ZS_4 )*: viz odrazy při stojatém vlnění v F1 Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Newtonovy kroužky – uspořádání pokusu Fyzika 2 – ZS_4 Newtonovy kroužky – skutečný obraz Fyzika 2 – ZS_4
INTERFEROMETRY
Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Bez natočení zrcátek vůči sobě (v poloze přesně kolmo) by se pouze periodicky střídalo světlo a tma v celé ploše okuláru. Přesné určení maxima ztmavení je pro lidské oko nemožné. Naopak, posun proužku přes nějaký ukazatel je velmi přesně odečitatelný. Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Typický představitel interferometru s vícenásobným odrazem Obdobné uspořádáni se využívá u laseru Fyzika 2 – ZS_4
DIFRAKCE
Fyzika 2 – ZS_4 Difrakční obrazec na kruhovém otvoru Fyzika 2 – ZS_4 Při průchodu světla malým otvorem se na stínítku objeví mimo hlavní světelnou stopu ještě sada koncentrických tmavých a světlých kroužků s klesající intenzitou
a ... šířka štěrbiny, λ .... vlnová délka světla sinθ na kruhovém otvoru Fyzika 2 – ZS_4 Nalezení polohy minima (P1 – prvý tmavý kruh) a maxima (P0)
(minimum) Fyzika 2 – ZS_4 Pro první tmavý kroužek (minimum) platí, že se paprsky
r1 a r2 setkají v bodu P1 v protifázi, tedy posunuty o ±λ/2
a/2.sinθ = λ/2  a . sinθ = λ
( obecně pro další kroužky: a . sinθ = m λ, kde m = ±1,2,3, ....),
tedy sinθ = ± m.λ/a = S-B = a/2 . sinθ sinθ = S-B/N-S Fyzika 2 – ZS_4 a ... šířka štěrbiny Fyzika 2 – ZS_4 Fyzika 2 – ZS_4 Omezení rozlišitelnosti difrakcí pro dva blízké body splývají
právě rozlišitelné
dobře rozlišitelné Fyzika 2 – ZS_4 Omezení rozlišitelnosti difrakcí pro dva blízké body Fyzika 2 – ZS_4
Difrakční MŘÍŽKA
Fyzika 2 – ZS_4 Difrakční mřížka je vždy tvořena dokonale opticky rovnou plochou, do které se vyryjí e