Studijní materiály

Zpět

Hromadně přidat materiály

Aktivní prostředí v optickém rezonátoru - laserový generátor

12ULT - Úvod do laserové techniky

Hodnocení materiálu:

Vyučující: Ing. Petr Koranda

Popisek: Pro 1. ročník LTO

Zjednodušená ukázka:

Stáhnout celý tento materiál

2I l I l R I R I lα β α β α β= − = − = −  ů ů ů  ű ű ű
4. Takto zesílené záření směřuje k prvnímu zrcadlu R1, na kterém se část záření podle hodnoty
intenzitní reflexivity R1 odrazí:
( ) ( ) ( )4 1 3 1 2 1 2 1 1 2 0. .exp . .exp . . . . .exp 2I R I R l I R l R I R R I lα β α β α β= = − = − = −  ů ů ů  ű ű ű
V tomto okamžiku jsme se při jednom oběhu záření celým rezonátorem dostali do původního
výchozího bodu, z kterého se tento proces neustále opakuje po celou dobu buzení aktivního
prostředí. Pro to, aby intenzita záření uvnitř rezonátoru po jednom oběhu nepoklesla pod původní
hodnotu, musí v tomto bodě platit podmínka:
4 0I Ił , po dosazení vztahu 4. tedy musí platit:
( )1 2 0 0. . .exp 2R R I l Iα β− ł ů ű
Po matematických úpravách získáme prahovou podmínku pro koeficient zesílení:
( )1 2. exp 2 1R R lα β− ł ů ű
( )
1 2
1exp 2
.l R Rα β− ł ů ű
( )
1 2
12 ln
.l R Rα β
ć− ł
 č ř
1 2
1 1ln
2 .l R Rα β
ć +ł
 č ř
Prahová podmínka je vyjádřena rovností v uvedené nerovnosti:
1 2
1 1ln
2 .threshold l R Rα β
ć= +
 č ř
Protože mezi koeficientem zesílení α a hustotou inverze populace hladin platí vztah
( )2 1N Nα σ= − , kde σ je účinný průřez pro stimulovanou emisi, můžeme zároveň definovat
prahovou hodnotu hustoty inverze populace hladin:
( )2 1
1 2
1 1 1ln
2 .thresholdN N l R R βσ
ć ć− = +
   č ř
č ř

Stáhnout celý tento materiál

Předchozí

1 2 3

Vloženo: 10.05.2009, vložil: Pavel Antonín

Velikost: 122,94 kB

Stáhnout celý tento materiál

Komentáře

Tento materiál neobsahuje žádné komentáře.

Mohlo by tě zajímat:

Skupina předmětu 12ULT - Úvod do laserové techniky
Reference vyučujících předmětu 12ULT - Úvod do laserové techniky
Reference vyučujícího Ing. Petr Koranda