- Stahuj zápisky z přednášek a ostatní studijní materiály
- Zapisuj si jen kvalitní vyučující (obsáhlá databáze referencí)
- Nastav si své předměty a buď stále v obraze
- Zapoj se svojí aktivitou do soutěže o ceny
- Založ si svůj profil, aby tě tví spolužáci mohli najít
- Najdi své přátele podle místa kde bydlíš nebo školy kterou studuješ
- Diskutuj ve skupinách o tématech, které tě zajímají
Studijní materiály
Zjednodušená ukázka:
Stáhnout celý tento materiálzvuky – spojité frekvenční spektrum
Harmonická analýza – rozklad neharmonického vlnění na dvě harmonická; rozklad do tzv. Fourierovy řady
Hudební zvuk
- kmitání s nejmenší frekv. ω
1
– základní tón, další odvozené tóny jsou jeho celočíselným násobkem
- výška – čím vyšší frekvence, tím vyšší zvuk
- barva – závisí na typu spektra (typ skládaných harmonických kmitů a velikost jejich amplitud)
- hlasitost – závisí na intenzitě vlnění a frekvenci, udávána v sonech
Referenční tón f=1 kHz
Práh - slyšitelnost I=10
-12
W*m
-2
~0dB
- bolestivosti I=10W*m
-2
~130dB
I=P/S; P – výkon, S – obsah plochy
Hladina intenzity L=10*log I/I
0
I – referenční tón, I
0
– prahová intenzita; [L]=dB
Hladina hlasitosti – udává se ve fonech
Dopplerův jev f
P
=(c+v
P
)/(c-v
Z
)*f
0
– když se zdroj a pozorovatel vzájemně přibližují
c – rychlost vlny; v
P
– rychlost pozorovatele; v
Z
– rychlost zdroje
zdroj a pozorovatel se
- přibližují => pozorovatel vnímá vyšší frekvenci
- vzdalují => pozorovatel vnímá nižší frekvenci
Dopplerův princip platí pro všechna vlnění (optika, apod.)
31. Základní pojmy termodynamiky – systém, stavové parametry
Termodynamický systém – část prostoru vyplněná částicemi (nejlépe stejného druhu), charakterizován hmotností, teplotou,
složením … určují jeho stav
Procesy – změny stavu
- rovnovážné – velmi pomalý, posloupnost rovnovážných stavů; vratné; nevyskytuje se v přírodě
- nerovnovážné – pomalé – části v rovnováze rychleji než celek – hypotéza lokální rovnováhy; rychlé; nevratné
Stav termodynamické rovnováhy – stav, který je charakterizován časově konstantní hodnotou stavových parametrů
1. axiom/postulát: každý termodynamický systém, který je ponechán v časově neměnných podmínkách, nevyhnutelně dospěje do
stavu termodynamické rovnováhy
- přirozené procesy – rychlé, nerovnovážné, nevratné
- teplota – projev intenzity pohybu částic
2.axiom - ve stavu termodynamické rovnováhy jsou všechny vnitřní parametry systému funkcí parametru vnějších a teploty
T=T(P,V) – využití u rtuťových teploměrů (teplota je funkcí objemu)
absolutní teplota – měřena v Kelvinech; OK – absolutní nula – nelze dosáhnout
32. Stavová rovnice ideálního plynu
Stavová rovnice ideálního plynu P*V=u*R*T; u – látkové množství
Specifická plynová konstanta R‘=u/M*R
Van der Waalsova stavova rovnice pro reálný plyn
(P+u
2
*a/V
2
)(V-u*b)=uRT; a,b – materiálové konstanty; stavový diagram
Ideální plyn – dokonale stlačitelný (molekuly lze nahradit HB); mezi molekulami neexistují interakční síly; molekuly se mezi
srážkami pohybují rovnoměrně přímočaře a mají pouze E
k
; srážky jsou dokonale pružné; rovnoměrné rozložení molekul
v prostoru; konstantní hustota molekul
Avogardova konstanta A=6,023*10
23
mol
-1
Boltzmanova konstanta k=1,38-*10
-23
kg*m
2
*s
-2
33. 1. termodynamická věta
Vedení tepla (Q) z teplejšího systému do chladnějšího samovolně
dodaná energie –dA
i
; odebraná energie +dA
i
První věta termodynamická dU=dQ ±dA
Přírůstek vnitřní energie hmotné soustavy je roven součtu energií dodaných do soustavy ve formě tepla a práce
Vnitřní energie je stavovou funkcí
34. 1. termodynamická věta + výměra E ve formě A a Q
∂A=P*∂S dr= P dv; u vratných procesů ∂A= P dv
Expanze: dV>0; P>0; do systému je dodána záporná práce
Komprese: dV A=nRT ∫
V1
V2
dV/V; Q=nRT lnV
2
/V
1
Boyle-Mariottův zákon P*V- konst. tzn. P
1
*V
1
=P
2
*V
2
Adiabatická soustava – nedochází k výměně tepla s okolím; ∂Q=0; dU=-∂A
-jestliže při objemové změně T
2
>T
1
, pak A dU=∂Q
je-li teplo dodané, teplota roste
Q=m*c
V
*ΔT
P=konst.; dU=∂Q-P dV; ∂Q=d(U+PV)
entalpie H=U+PV – stavová veličina, její změna rovna teplu, které soustava příjme/odevzdá při izobarickém procesu
40. Perpetuum mobile 1. a 2. druhu; existence z hlediska 1. věty termodynamiky
Perpetuum mobile 1. druhu – stroj trvale konající práci bez změny vlastní energie či energie okolí (není mu dodáváno teplo) –
nelze sestrojit; podle 1. věty termodynamiky
Perpetuum mobile 2. druhu – stroj s účinností 1; η=A/Q; cyklicky pracující stroj
Teplo nemůže samovolně přecházet ze soustavy o nižší teplotě na soustavu o teplotě vyšší => nelze sestrojit perpetuum mobile 2.
druhu
η=(Q
1
+Q
2
)/Q
1
roste tlak
účinnost závislá pouze na teplotě ohřívače a chladiče
η=(Q
1
+Q
2
)/Q
1
=(T
1
-T
2
)/T
1
=1-T
2
/T
1
Při obráceném postupu Carnotova cyklu nutno dodávat stroji práci (lednice)
42. 2. termodynamická věta, matematická formulace (Clausiova rovnice)
2. věta termodynamická: je nemožné sestrojit periodicky pracující stroj, který by trvale konal mechanickou práci vůči svému
okolí pouze v důsledku ochlazování jednoho tělesa, aniž by při tom docházel k jiným změnám v ostatních tělesech – Planchova
formulace
- účinnost stroje pracujícího vratně vždy větší než stroje pracujícího nevratně
dS>=∂Q/T
∂Q – elementární teplo, které systém vyměňuje
T – teplota, při které k výměně dochází
3. věta termodynamická – nelze dosáhnout absolutní nuly
43. Entropie, její základní vlastnosti
Entropie (s) – ds=∂Q/T
- míra nevratnosti procesu adiabaticky izolovaných a uzavřených systémů
- u otevřených systému může entropie klesat
Planchova formulace 3. věty termodynamiky: při absolutní nule nabývá entropie chemicky čisté látky nulové hodnoty
- absolutní hodnotu entropie lze určit jen, známe-li její nulovou hodnotu
- termodynamická pravděpodobnost (W) – počet konfigurací stavebních částí hmoty, kterými je možno dosáhnout jeden určitý
stav
s=k*lnW; k – Boltzmannova konstanta
s
B
-sB
A
=k*ln W
B
/W
A
=> entropie mírou neuspořádanosti systému
44. Souvislost entropie a souvislosti procesů
ds=∂Q/T => ∫ ∂Q/T=S
A
-S
B
Pro adiabatický děj: ∂Q=0 => ∫
B
A
∂Q=0
Entropie se při adiabatickém ději nemění, jde-li o děj vratný; jde-li o děj nevratný, entropie narůstá => je mírou nevratnosti
procesu
45. Statická entropie; nedosažitelnost absolutní nuly
Planckova formulace 3. termodynamické věty: při absolutní nule nabývá entropie chemicky čisté látky nulové hodnoty; lim
T->0
S=0
Gibbsonova rovnice (nerovnost) T ds>=dU-∑φ dy
- jestliže v uzavřené soustavě probíhá izentropický a a izochorický proces, pak vnitřní energie soustavy spěje ke své minimální
hodnotě (dU= přenos energie přes vazby
- teplotní provil zprvu nestacionární charakter, posléze lineární
ΔQ/(Δt*ΔB)=λ*(Ti-Te)/Δx
Δt – čas; ΔB – plocha; λ – koeficient teplotní vodivosti; Δx – tloušťka vrstvy
proud veličiny A: J
A
=lim
Δt->0
A/Δt
Hustota proudu j
A
=δ
->
lim
Δt->0; ΔB->0
ΔA/(Δt*ΔB); δ
->
- jednotkový vektor
Fourierův zákon j
Q
->
=- λ*grad T
- teplo „proudí“ ve směru nejstrmějšího poklesu teploty
48. Diferenciální rovnice vedení tepla
ρ*c
V
=∂T/∂t=λ(∂
2
T/∂x
1
2
+∂
2
T/∂x
2
2+
∂
2
T/∂x
3
2
)
- teplota jako funkce polohy času; pro nestlačitelný materiál, který se nepohybuje, tzn. pro tuhé látky
∂T/∂t=a(∂
2
T/∂x
1
2
+∂
2
T/∂x
2
2+
∂
2
T/∂x
3
2
); a–koeficient teplotní vodivosti látky; a=λ/(ρ*c
V
)
∂T/∂t=a*ΔT
49. Stacionární přenos tepla
Stacionární (ustálené) vedení tepla – jednoosé; stejné množství J
Q
->
ustupuje i vystupuje; teplota se mění v závislosti na jedno
souřadnici, nikoli na čase
d
2
T/dx
2
=0
50. Vedení tepla – srovnání stacionárního a nestacionárního přenosu
Nestacionární vedení - ∂T/∂t=a*∂
2
T/∂x
2
- tloušťka tepelné penetrace δ
T
=k*√(a*t) pro stavební materiál δ
T
Vloženo: 23.04.2009
Velikost: 310,65 kB
Komentáře
Tento materiál neobsahuje žádné komentáře.
Mohlo by tě zajímat:
Skupina předmětu 102FYZI - Fyzika
Reference vyučujících předmětu 102FYZI - Fyzika
Podobné materiály
- 102FYZI - Fyzika - Vypracované otázky (Demo)
- 102FYZI - Fyzika - Vypracované otázky
- 104CJ1 - Cizí jazyk 1 - Angličtina - vypracované otázky
- 104CJ1 - Cizí jazyk 1 - Angličtina - vypracované testy
- 105YSP1 - Sociální psychologie - Vypracované otázky část 1
- 105YSP1 - Sociální psychologie - Vypracované otázky část 2
- 105YSP1 - Sociální psychologie - Vypracované otázky část 3
- 105YSP1 - Sociální psychologie - Vypracované otázky část 4
- 123SHM - Stavební hmoty - Vypracované otázky
- 124KP1 - Konstrukce pozemních staveb 1 - Vypracované okruhy Zlesák
- 124KP1 - Konstrukce pozemních staveb 1 - Vypracované otázky Zlesák(2)
- 124KP1 - Konstrukce pozemních staveb 1 - Vypracované otázky Zlesák
- 124KP1 - Konstrukce pozemních staveb 1 - Vypracované otázky
- 124KP1 - Konstrukce pozemních staveb 1 - Vypracované otázky
- 124KP2E - Konstrukce pozemních staveb 2 - E - Vypracované otázky (1)
- 124KP2E - Konstrukce pozemních staveb 2 - E - Vypracované otázky (2)
- 125TZB - Technická zařízení budov - Vypracované otázky(2)
- 125TZB - Technická zařízení budov - Vypracované otázky
- 126EMM - Ekonomika a management - Vypracované otázky (2)
- 126EMM - Ekonomika a management - Vypracované otázky (3)
- 126EMM - Ekonomika a management - Vypracované otázky (4)
- 126EMM - Ekonomika a management - Vypracované otázky(2)
- 126EMM - Ekonomika a management - Vypracované otázky(2)
- 126EMM - Ekonomika a management - Vypracované otázky(3)
- 126EMM - Ekonomika a management - Vypracované otázky(4)
- 126EMM - Ekonomika a management - Vypracované otázky
- 126MVPR - Management výst. projektů - Vypracované příklady
- 126SSPR - Stavební a smluvní právo - Vypracované otázky (Serafín)
- 126SSPR - Stavební a smluvní právo - Vypracované otázky (Zikmund)
- 126TERI - Teorie řízení - Vypracované otázky (1)
- 126TERI - Teorie řízení - Vypracované otázky (2)
- 126TERI - Teorie řízení - Vypracované otázky (3)
- 133BEK1 - Betonové a zděné konstrukce - - Vypracované otázky na navrhování
- 135MEZE - Mechanika zemin - Vypracované otázky (2)
- 135MEZE - Mechanika zemin - Vypracované otázky
- 135MEZE - Mechanika zemin - Vypracované otázky
- 141HYA - Hydraulika - Vypracované otázky (2)
- 141HYA - Hydraulika - Vypracované otázky(2)
- 141HYA - Hydraulika - Vypracované otázky
- 124KP2E - Konstrukce pozemních staveb 2 - E - Vypracované otázky Hájek
- 126KAN2 - Kalkulace a nabídky 2 - Vypracované okruhy
- 126KAN2 - Kalkulace a nabídky 2 - Vypracované otázky
- 134OK1 - Ocelové konstrukce 1 - Vypracované otázky
- 126MVPR - Management výst. projektů - Vypracované otázky
- 154SGEA - Stavební geodézie A - Vypracované otázky
- 122TSE - Technologie staveb - E - Vypracované otázky
- 124KP2E - Konstrukce pozemních staveb 2 - E - Vypracované otázky
- 126UCE - Účetnictví - Vypracované otázky ke zkoušce
- 141HYL - Hydrologie - Vypracované otázky
- 142HYT4 - Provoz a bezpečnost vodních děl - Vypracované otázky 1
- 142HYT4 - Provoz a bezpečnost vodních děl - Vypracované otázky 2
- 142HYT4 - Provoz a bezpečnost vodních děl - Vypracované otázky 3
- 142HYT4 - Provoz a bezpečnost vodních děl - Vypracované otázky 4
- 142HYT4 - Provoz a bezpečnost vodních děl - Vypracované otázky 5
- 142HYT4 - Provoz a bezpečnost vodních děl - Vypracované otázky 6
- 142HYT4 - Provoz a bezpečnost vodních děl - Vypracované otázky 7
- 142HYT4 - Provoz a bezpečnost vodních děl - Vypracované otázky 8
- 141APH - Aplikovaná hydrologie - Vypracované otázky
- 144VHO3 - Vodní hospodářství obcí 3 - Vypracované otázky+tahák
- 144MZI - Monitoring ve zdravotním inženýrství - Vypracované otázky ke zkoušce
- 144MZI - Monitoring ve zdravotním inženýrství - Vypracované otázky ke zkoušce - vodárenství
- 123SHM - Stavební hmoty - Otázky(2)
- 126EMM - Ekonomika a management - Otázky(2)
- 126EMM - Ekonomika a management - Otázky(2)
Copyright 2024 unium.cz