- Stahuj zápisky z přednášek a ostatní studijní materiály
- Zapisuj si jen kvalitní vyučující (obsáhlá databáze referencí)
- Nastav si své předměty a buď stále v obraze
- Zapoj se svojí aktivitou do soutěže o ceny
- Založ si svůj profil, aby tě tví spolužáci mohli najít
- Najdi své přátele podle místa kde bydlíš nebo školy kterou studuješ
- Diskutuj ve skupinách o tématech, které tě zajímají
Studijní materiály
Hromadně přidat materiály
laborky
X02FY1 - Fyzika 1
Hodnocení materiálu:
Vyučující: Ing. Jan Koller Ph.D.
Popisek: Zde jsou nejake protokoly na laborky z faziky 1
Zjednodušená ukázka:
Stáhnout celý tento materiálÚkol měřeníZměřte rozložení ekvipotenciál jedné konfigurace vzorků elektrod metodou vycházející z analogie se stacionárním elektrickým polem.Na proměnné dvojici elektrod ve zvoleném uspořádání určete maximální intenzitu elektrického pole.Teoretická částRozdíl potenciálů ve dvou bodech se dá vyjádřit integrálem intenzity podle vzdálenosti bodů
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE
KATEDRA FYZIKY
LABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY
Jméno
Martin Rákosník
Datum měření
21.4.2009
Stud. Rok
2008/2009
Ročník
1
Datum odevzdání
5.5.2009
Stud. Skupina
28
Lab. Skupina
3
Klasifikace
Číslo úlohy
5
Název úlohy
Měření tíhového zrychlení pomocí reverzního kyvadla
1. Úkol měření
Určete velikost tíhového zrychlení pro Prahu reverzním kyvadlem.
Proveďte korekci výsledné hodnoty doby kyvu pro reverzní kyvadlo (0 a porovnejte korigovanou hodnotu s hodnotou naměřenou.
Vypracujte graf závislosti (0d a (0h na poloze čočky
2. Obecná část
Doba kyvu (polovina kmitu), pokud by kyvadlo kývalo harmonicky je rovna:
J…moment setrvačnosti
d…poloměr kyvu
(0…doba kyvu
matematické kyvadlo je hmotný bod o hmotnosti m zavěšený na tuhém nehmotném vláknu délky l. Moment setrvačnosti takového kyvadla je . Pro dobu kyvu potom platí:
l…je poloměr kyvu u fyzického kyvadla
g…gravitační zrychlení
Z toho pak
Equation.2 .
Korekce výsledné hodnoty doby kyvu:
Za ((m dosadíme změřenou hodnotu kyvu, (0 je doba kyvu pro případ nulového rozkyvu.
(m ( 5(
(0 = 0,77542 [s]
3. Přístroje a pomůcky:
Reverzní kyvadlo (l=0,596±0,001mm), závěs s optickým snímačem, čítač kyvu se stopkami (přesnost na 0,01s)
4. Naměřené výsledky
L [mm]
0
1
2
3
4
5
5,8
5,9
6
100 0d [s]
77,30
77,36
77,41
77,45
77,50
77,56
77,58
77,61
77,61
100 0h [s]
76,24
76,41
76,67
76,87
77,11
77,37
77,60
77,61
77,60
L [mm]
5,9
500 0d [s]
387,98
500 0h [s]
387,81
Vzdálenost břitů:
L = (596,0 ( 1,0) [mm]
Výpočet střední hodnoty doby kyvu:
= 0,77579 s
Tíhové zrychlení se tedy rovná:
= = 9,7736 m.s-2
Výpočet chyby pro tíhové zrychlení:
s
s
m.s-2
Graf
viz příloha
Závěr
Tíhové zrychlení pro Prahu :
g = (9,7736 ( 0,016) [m.s-2]
Odchylka byla pravděpodobně způsobena konstrukcí reverzního kyvadla, např. břity byly již stalým měřením značně opotřebované.
Tabulková hodnota tíhového zrychlení pro Prahu:
gn = 9,81040 [m.s-2]
Doba kyvu po korekci (0 = 0,77542 [s]
Použitá literatura:
Bednařík M., Koníček P., Jiříček O. : Fyzika I a II – Fyzikální praktikum
ZadáníZměřte objem válce.Vypočtěte z naměřených hodnot pravděpodobnou chybu jednotlivých rozměrů zkoumaného tělesa.Vypočtěte pravděpodobnou chybu měření objemu tělesa.Teoretický rozborx=x±
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZEKATEDRA FYZIKYLABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKYJménoMartin RákosníkDatum měření5.5.2009Stud. Rok2008/2009Ročník1Datum odevzdání19.5.2009Stud. Skupina28Lab. Skupina3KlasifikaceČíslo úlohy4 a2Název úlohyStanovení modulu pružnosti v tahu přímou metodouZadáníUrčete modul pružnosti v tahu přímou metodou pro dva vzorky různých materiálů a výsledky porovnejte s tabulkovými hodnotami.Použité přístroje a pomůckyPřípravek na měření (ocelový a bronzový drát), dalekohled, pravítko (přesnost na milimetr), posuvné měřítko (přesnost na dvě setiny milimetru), mikrometr (přesnost na setinu milimetru), závaží (0,5kg a 1kg)Naměřené hodnotyNaměřené rozměry potřebné k výpočtům [mm]ocelbronzdélkal973998tloušťkad0,690,87 0,680,88 0,680,875 0,680,87 0,6750,87 0,680,87 0,680,88 0,660,88 0,6650,88 0,680,87pákaq100,698,1 100,297 99,297,3 99,897,3úchytp4950,5 49,249,8 48,650,3 49,149,4Naměřené a dopočtené rozměry drátů při zatěžování závažími ocelpočet závažíG (N)ni dolu (m)ni nahoru (m)ni celkemni-no000,260,2620,2610150,2690,2720,27050,01052100,2770,2810,2790,0193150,2860,2880,2870,0274200,2930,2960,29450,03455250,3010,3030,3020,0426300,3080,3090,30850,04857350,3160,3170,31650,05658400,322///
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE
KATEDRA FYZIKY
LABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY
Jméno
Martin Rákosník
Datum měření
7.4.2009
Stud. Rok
2008/2009
Ročník
1
Datum odevzdání
21.4.2009
Stud. Skupina
28
Lab. Skupina
3
Klasifikace
Číslo úlohy
4 a2
Název úlohy
Studium srážek těles na vzduchové dráze
1.Úkol měření/Zadání
Cílem této úlohy je studium dokonale pružných a dokonale nepružných srážek těles pohybujících se bez tření na vodorovné vzduchové dráze. Pro různé poměry hmotností těles určete jejich kinetické energie a hybnosti před a po srážce.
Teoretický úvod měření/Rozbor
Srážky těles
Pod vlivem působících sil se tělesa plynule pohybují ve shodě s pohybovými zákony. Pokud si dvě nebo více těles v pohybu navzájem překáží, dochází k jejich srážce, tedy rychlé změně velikostí a směrů pohybu těchto těles.
Pojem srážky je velice obecný. Můžeme hovořit například o srážce automobilů, srážce galaxií,
srážce elementárních částic, přičemž je zřejmé, že průběhy a mechanizmy těchto srážek jsou různé a probíhají při nich rozdílné procesy.
Srážku pevných a pružných těles také nazýváme rázem těles. Během velice krátkého rázu vznikají v místě dotyku těles ohromné nárazové síly, které právě způsobují prudkou změnu jejich pohybu, mohou způsobit jejich deformaci, případně i roztříštění. Vzhledem ke značným velikostem nárazových sil můžeme obvykle působení ostatních sil během rázu zanedbat.
Pokud při srážce těles platí zákon zachování kinetické energie, hovoříme o pružné (dokonale
pružné) srážce, pokud neplatí, hovoříme o srážce nepružné. Pokud po srážce nedojde k žádnému odpružení těles a ta zůstanou spojená, hovoříme o dokonale nepružné srážce.
Zákony zachování
Pokud neznáme přesný mechanizmus srážek těles (jejich vzájemné silové interakce), nemůžeme jednoznačně předpovědět jejich výsledek. Záleží totiž na tvaru těles, jejich pružnosti, drsnosti povrchu a podobně. Vzájemné síly, jimiž na sebe tělesa v průběhu srážky působí, jsou vnitřními silami, silami akce a reakce. Vzhledem k faktu, že v průběhu srážky můžeme působení vnějších sil zanedbat, tvoří srážející se tělesa izolovanou vztažnou soustavu a platí pro ně zákon zachování hybnosti. Aniž bychom tedy znali cokoliv bližšího o mechanizmu srážky, můžeme pro srážku dvou těles psát zákon zachování hybnosti:
(1.1)
tedy celková hybnost dvou těles před srážkou je rovna jejich celkové hybnosti po srážce. Zde mi jsou hmotnosti těles, vi jsou jejich rychlosti před srážkou a vi, jsou jejich rychlosti po srážce (i = 1, 2). Při pružné srážce bude navíc platit i zákon zachování kinetické energie, který má tvar:
(1.2)
tedy celková kinetická energie uvažovaných těles před srážkou se rovná celkové kinetické energii těles po srážce. Zde vi2 = vi · vi je kvadrát velikosti rychlosti těles.
Rovnice (1.1) a (1.2) tvoří soustavu čtyř rovnic pro šest neznámých složek rychlosti , po srážce a nepopisují tedy obecnou pružnou srážku jednoznačně. Ani v případě rovinného problému není počet rovnic dostatečný. Pouze v případě lineárního problému (rychlosti před i po srážce leží na jedné přímce - hovoříme o lineární srážce) máme dvě rovnice pro dvě neznámé a pružnou srážku tak můžeme popsat jednoznačně, a to bez ohledu na mechanizmus srážky.
3.Postup měření
a) Dokonale pružně srážky
1. Zapojte a nastavte experiment podle postupu uvedeného v předchozím odstavci.
2. Na jeden z kluzáků připevněte nástavec s gumičkou a na druhý nástavec s plan
Vloženo: 27.05.2009
Velikost: 307,21 kB
Komentáře
Tento materiál neobsahuje žádné komentáře.
Copyright 2024 unium.cz